Matrice CKM

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En physique, et plus précisément dans le modèle standard de la physique des particules, la matrice CKM, ou matrice de Cabibbo-Kobayashi-Maskawa, est une matrice unitaire qui contient les informations sur la probabilité de changement de saveur d’un quark lors d’une interaction faible. Techniquement, elle décrit la différence entre les états propres des quarks libres et les états propres des quarks en interaction faible.

Histoire

Les éponymes de la matrice sont le physicien italien Nicola Cabibbo (-) et les physiciens japonais Makoto Kobayashi et Toshihide Maskawa (-).

Kobayashi et Maskawa l'ont proposée en pour expliquer la violation de CP[1].

Présentation

Si | d ⟩ {\displaystyle |d\rangle } , | s ⟩ {\displaystyle |s\rangle } et | b ⟩ {\displaystyle |b\rangle } sont les états propres de masse, et | d ′ ⟩ {\displaystyle |d'\rangle } , | s ′ ⟩ {\displaystyle |s'\rangle } et | b ′ ⟩ {\displaystyle |b'\rangle } sont les états propres de saveur, on a la relation :

( V u d V u s V u b V c d V c s V c b V t d V t s V t b ) ⋅ ( | d ⟩ | s ⟩ | b ⟩ ) = ( | d ′ ⟩ | s ′ ⟩ | b ′ ⟩ ) {\displaystyle {\begin{pmatrix}V_{ud}&V_{us}&V_{ub}\\V_{cd}&V_{cs}&V_{cb}\\V_{td}&V_{ts}&V_{tb}\end{pmatrix}}\cdot {\begin{pmatrix}\left|d\right\rangle \\\left|s\right\rangle \\\left|b\right\rangle \end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}\left|d'\right\rangle \\\left|s'\right\rangle \\\left|b'\right\rangle \end{pmatrix}}} ,

où V i j {\displaystyle V_{ij}} est la matrice CKM.

Cette matrice peut être paramétrée par trois angles de mélange ( θ 12 , θ 13 {\displaystyle \theta _{12},\theta _{13}} et θ 23 {\displaystyle \theta _{23}} ) et une phase de violation de CP ( δ {\displaystyle \delta } ). En définissant s i j = sin ⁡ θ i j {\displaystyle s_{ij}=\sin \theta _{ij}} et c i j = cos ⁡ θ i j {\displaystyle c_{ij}=\cos \theta _{ij}} , nous pouvons écrire la matrice CKM sous la forme :

( c 12 c 13 s 12 c 13 s 13 e − i δ 13 − s 12 c 23 − c 12 s 23 s 13 e i δ 13 c 12 c 23 − s 12 s 23 s 13 e i δ 13 s 23 c 13 s 12 s 23 − c 12 c 23 s 13 e i δ 13 − c 12 s 23 − s 12 c 23 s 13 e i δ 13 c 23 c 13 ) {\displaystyle {\begin{pmatrix}c_{12}c_{13}&s_{12}c_{13}&s_{13}e^{-i\delta _{13}}\\-s_{12}c_{23}-c_{12}s_{23}s_{13}e^{i\delta _{13}}&c_{12}c_{23}-s_{12}s_{23}s_{13}e^{i\delta _{13}}&s_{23}c_{13}\\s_{12}s_{23}-c_{12}c_{23}s_{13}e^{i\delta _{13}}&-c_{12}s_{23}-s_{12}c_{23}s_{13}e^{i\delta _{13}}&c_{23}c_{13}\end{pmatrix}}}

où :

  • c i j = cos ⁡ θ i j {\displaystyle c_{ij}=\cos \theta _{ij}} et s i j = sin ⁡ θ i j {\displaystyle s_{ij}=\sin \theta _{ij}} [2] ;
  • θ 12 {\displaystyle \theta _{12}} , θ 23 {\displaystyle \theta _{23}} et θ 13 {\displaystyle \theta _{13}} sont les trois angles d'Euler[2] ;
  • δ {\displaystyle \delta } est la phase de violation de CP[2].

Les modules des éléments de cette matrice peuvent être mesurés expérimentalement. En 2012, les valeurs sont[3] :

( 0,974 35 0,225 0 0,003 69 0,224 86 0,973 49 0,041 82 0,008 57 0,041 1 0,999 118 ) {\displaystyle {\begin{pmatrix}0{,}97435&0{,}2250&0{,}00369\\0{,}22486&0{,}97349&0{,}04182\\0{,}00857&0{,}0411&0{,}999118\end{pmatrix}}}

Notes et références

  1. ↑ Taillet, Villain et Febvre 2018, s.v. Cabibbo–Kobayashi–Maskawa (matrice de), p. 95, col. 1.
  2. ↑ a b et c Williams 2022, chap. 5, sec. 5.2, § 5.2.4, p. 336.
  3. ↑ (en) R.L. Workman et al. (Particle Data Group), Prog. Theor. Exp. Phys. 2022, 083C01 (2022), Chapitre 12. The CKM Quark-Mixing Matrix[PDF]. A. Stocchi “Current Status of the CKM Matrix and the CP Violation “ Lectures given at the Cargese School of Particle Physics and Cosmology – Cargese, August 4-16th, 2003.

Vous aussi

Bibliographie

Publications originales

  • [Cabibbo 1963] (en) Nicola Cabibbo, « Unitary symmetry and leptonic decays », Physical Review Letters, vol. 10, no 12,‎ , p. 531-533 (OCLC 4640025578, DOI 10.1103/PhysRevLett.10.531, Bibcode 1963PhRvL..10..531C, S2CID 119726977, lire en ligne Accès libre [PDF]).
  • [Kobayashi et Maskawa 1973] (en) Makoto Kobayashi et Toshihide Maskawa, « CP-violation in the renormalizable theory of weak interaction », Progress of Theoretical Physics, vol. 49, no 2,‎ , p. 652-657 (OCLC 8092469872, DOI 10.1143/PTP.49.652, Bibcode 1973PThPh..49..652K, hdl 2433/66179, S2CID 14006603, résumé, lire en ligne Accès libre [PDF]).

Manuels d'enseignement supérieur

  • [Aitchison et Hey 2013] (en) Ian J. R. Aitchison et Anthony J. G. Hey, Gauge theories in particle physics : a practical introduction, t. II : Non-Abelian gauge theories : QCD and the electroweak theory, Boca Raton, CRC, hors coll., , 4e éd. (1re éd. 1982), XIV-504 p., 15,6 × 23,4 cm (ISBN 978-1-4665-1307-5, EAN 9781466513075, OCLC 874122320, BNF 44259373, DOI 10.1201/9781466513105, S2CID 126238718, SUDOC 177101202, présentation en ligne, lire en ligne Accès libre [PDF]).
  • [Williams 2022] (en) Anthony G. Williams, Quantum field theory : classical mechanics to gauge field theories, Cambridge, CUP, coll. « Higher education », , 1re éd., XIX-772 p., 20,3 × 25,4 cm (ISBN 978-1-108-47090-2, EAN 9781108470902, OCLC 1328006357, DOI 10.1017/9781108585286, S2CID 252056623, SUDOC 263628086, présentation en ligne, lire en ligne).

Dictionnaires et encyclopédies

  • [Taillet, Villain et Febvre 2018] Richard Taillet, Loïc Villain et Pascal Febvre, Dictionnaire de physique, Louvain-la-Neuve, De Boeck Université, hors coll., , 4e éd. (1re éd. ), X-956 p., 17 × 24 cm (ISBN 978-2-8073-0744-5, EAN 9782807307445, OCLC 1022951339, BNF 45646901, HAL hal-02017867, SUDOC 224228161, résumé, présentation en ligne, lire en ligne).
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